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<meta http-equiv="Content-Type" content="text/html; charset=utf-8">
<meta http-equiv="Content-Language" content="fr">
<meta name="GENERATOR" content="Microsoft FrontPage 4.0">
<meta name="ProgId" content="FrontPage.Editor.Document">
<title>La force de Coulomb.</title>
</head>
<body bgcolor="#E1E1E1">
<font face="Times New Roman" size="4">
<p align="center"><a href="matiere.htm"><img border="0" src="images/fleche_fgg.gif" width="70" height="31"></a><a href="mecanique.htm"><img border="0" src="images/fleche_fg.gif" width="183" height="31"></a><a href="forces_nucleaires.htm"><img border="0" src="images/fleche_fd.gif" width="164" height="31"></a><a href="conclusion.htm"><img border="0" src="images/fleche_fdd.gif" width="70" height="31"></a></p>
</font>
<p align="center"><font face="Times New Roman" size="6">LA FORCE DE COULOMB</font></p>
<p align="center"><img border="0" src="images/coulomb02.gif"></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">À droite, une section
du champ électrostatique, qui résulte de l'addition des ondes provenant de
deux particules.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Sur l'axe, ce champ
rayonne des ondes dont la période est constante malgré le déplacement des
particules.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Ces ondes sont
constamment en phase dans le cas de deux électrons, ce qui a pour effet de les
éloigner l'un de l'autre.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Elles sont plutôt en
opposition de phase dans le cas d'un positron et d'un électron, d'où un effet
d'attraction.</font></p>
<p align="left"><font face="Times New Roman" size="4"><a href="matter.htm"><img border="0" src="images/americain.gif" width="60" height="40"></a>
<a href="matter.htm"><img border="0" src="images/anglais.gif" width="60" height="40"></a> Page
d'accueil : <a href="matiere.htm">La matière
est faite d'ondes.</a></font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Le champ
électrostatique.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">La
force de Coulomb prend sa source dans le champ électrostatique. Si les
électrons rayonnent des ondes, il est clair qu'un tel champ résulte de
l'addition de ces ondes. D'ailleurs, on sait très bien que les
électrons présentent des propriétés ondulatoires.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Le
champ électrostatique est un <a href="champs.htm">champ de force</a>
qui contient ou transmet de <a href="cinetique.htm">l'énergie
cinétique</a>. Comme c'est le cas pour tous les autres champs de force,
son fonctionnement relève de <a href="dynamique.htm">la dynamique
des champs de force.</a></font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Voici
comment les ondes se composent si elles sont affichées sur un plan
comprenant l'axe qui unit deux électrons : </font></td>
</tr>
</table>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<center>
<table border="4" cellpadding="0" cellspacing="6">
<tr>
<td>
<p align="center"><img border="0" src="images/champbiconvexe00.gif"></td>
</tr>
</table>
</center>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Cette image montre
comment les ondes émises par deux électrons se composent.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> Comme prévu,
elles se recoupent sur des ellipsoïdes et des
hyperboloïdes.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<center>
<table border="4" cellpadding="0" cellspacing="6">
<tr>
<td>
<p align="center"><img border="0" src="images/champbiconvexe01.gif" width="301" height="201"></td>
</tr>
</table>
</center>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Cette image ne montre
que les ondes stationnaires qui en résultent.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Il s'agit du champ
électrostatique, qui n'est présent que dans la partie centrale.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Le plan central
: une référence.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Rappelons
que l'électron est fait d'ondes stationnaires sphériques et qu'il est
amplifié par les ondes qui circulent dans l'éther en permanence. Or le
champ électrostatique est fait également d'ondes stationnaires, et il
est lui aussi amplifié de la même manière. Il doit donc rayonner
en permanence l'énergie qu'il emprunte.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Il
n'est pas possible à l'heure actuelle d'écrire un programme suffisamment rapide
pour qu'il soit en mesure de calculer le rayonnement de ce champ
électrostatique dans son entier. Ma méthode fait appel au principe de Huygens, ce qui
signifie que l'ordinateur doit évaluer des millions, voire des milliards
d'ondelettes de Huygens en différents points de l'espace. Mais avec le
temps, il est devenu clair que cette méthode était beaucoup trop lente
avec les ordinateurs actuels. Le problème, c'est qu'il faut analyser l'espace
dans ses trois dimensions.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Il
m'a donc fallu utiliser des raccourcis et des simplifications qui soient
suffisamment fiables. Je sais que personne ne voudra me faire confiance
ici, et avec raison. Par contre, les diagrammes que je présente
dans cette page sont vérifiables au moyen d'expériences acoustiques
relativement simples.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Il
est très possible en effet de reproduire l'allure générale d'un champ
électrostatique au moyen de deux haut-parleurs alimentés à la même
source et placés face-à-face. Les ondes stationnaires et partiellement stationnaires qui se
forment entre eux auront la même allure que sur l'animation montrée
ci-dessus. Mais surtout, il sera aussi possible de projeter des ultrasons sur
ces ondes stationnaires de manière à les amplifier. Alors ils
émettront à leur tour un rayonnement particulier qui devrait correspondre à ce que
mes simplifications indiquent.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Dans
un premier temps, en comparant différents résultats partiels, j'ai
présumé que l'onde centrale, qui seule est
plane et non pas hyperboloïde, permet à elle seule de prédire quelle sera
l'allure générale du rayonnement de l'ensemble. Cette onde centrale
comporte des ondes parfaitement stationnaires sur l'axe. Mais ensuite la
période évolue du centre vers l'extérieur de la manière suivante :</font></td>
</tr>
</table>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> <img border="0" src="images/coulomb03.gif"></font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">La période des ondes du
plan central évolue du centre vers l'extérieur.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Noter que l'amplitude
des ondes est à peu près constante, le noir représentant ici l'opposition de
phase.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Vue d'un point
rapproché sur l'axe, la fenêtre d'un laser a la même allure même si elle est
équiphasée.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Les ondes
rayonnées par le champ électrostatique justifient la force de Coulomb.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman"> Puisqu'on
parle ici de mécanique ondulatoire, il faut rappeler que les ondes
qui parviennent en phase sur le noyau central de l'électron ou du
positron auront pour effet de le repousser, alors qu'il doit se produire
plutôt un effet d'attraction si ces ondes parviennent en opposition de
phase.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Pour
être plus précis, un électron emprunte
une partie de l'énergie des ondes qui circulent dans l'éther, puis il
les rayonne tout autour de lui. Cet emprunt se traduit par un effet d'ombre, mais
celui-ci est annulé par la pression de radiation des ondes que l'électron
émet. Bref, l'effet d'ombre étant constant, une pression de radiation
insuffisante produit un effet d'attraction alors qu'on obtient plutôt
un effet de répulsion si elle est plus forte.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">En
première analyse, il est évident que si deux électrons s'éloignent lentement l'un de
l'autre, leurs ondes parviendront alternativement en phase, puis en
opposition de phase. La pression de radiation sera alternativement
supérieure à l'effet d'ombre, puis inférieure, d'où un effet nul. Il est donc impossible de
justifier la force de Coulomb uniquement par ces ondes. Il faut plutôt
faire appel aux ondes émises par le champ électrostatique. </font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Le
propos de cette page sera de démontrer que les ondes rayonnées par le
champ électrostatique seront</font><font size="4" face="Times New Roman"> constamment en phase entre deux
électrons, ou constamment en opposition de phase entre un électron et
un positron.</font>
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Les diagrammes à
période fixe.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman"> On a choisi ici de montrer des
électrons qui s'éloignent progressivement, mais ce pourrait être
l'inverse. Cette méthode exige que la période des
électrons soit fixe, bien sûr selon 0 pi</font><font size="4" face="Times New Roman">,
de manière à juger ensuite de la période </font><font size="4" face="Times New Roman"> relative des ondes
émises par le champ lorsqu'elles atteignent les
électrons, selon différentes distances. </font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Pour
cette raison, la période des ondes stationnaires présentes sur le plan central
semblera inversée dans les animations, les phases étant dirigées vers le centre. Elles se
dirigeraient au contraire vers l'extérieur si les électrons se
rapprochaient :</font></td>
</tr>
</table>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> <img border="0" src="images/coulomb04.gif"></font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">La période des ondes
stationnaires du plan central évolue vers le centre si les électrons s'éloignent.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Mon calcul simplifié
n'évalue que ce plan, en présumant que l'ensemble rayonne de la même
manière.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Le champ
électrostatique a une masse selon : E = mc<sup>2</sup>.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">On
sait depuis Lorentz que si deux électrons sont projetés l'un vers l'autre à
86,6% de la vitesse de la lumière, la masse de chacun d'eux est
doublée, soit selon le facteur gamma. Le gain de masse correspond à
l'énergie cinétique. Toutefois, à cause de l'effet de répulsion,
ils devront éventuellement s'immobiliser et leur
masse diminuera de moitié.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">En
vertu de la loi de la conservation de la masse et de l'énergie, la
masse et donc l'énergie correspondante ne peut pas se perdre. Je montre
à la page sur <a href="masse_active.htm">la masse active et réactive</a>
qu'elle est tout simplement stockée dans le champ
électrostatique de la manière suivante : </font></td>
</tr>
</table>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<p align="center"><img border="0" src="images/masse_active03.gif"></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">La masse correspondant
à l'énergie cinétique est temporairement stockée dans le champ
électrostatique.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Cette énergie est en
mesure de propulser de nouveau les deux électrons à 86,6% de la vitesse de la
lumière.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Le champ
électrostatique constitue donc de la matière : c'est de l'énergie cinétique
« en conserve ».</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Le champ gluonique
présente les mêmes caractéristiques, mais il est beaucoup plus puissant.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">L'unification
des forces.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Cette
animation montre d'une manière on ne peut plus claire que le champ
électrostatique contient de l'énergie. Comme l'électron, il est
amplifié par les ondes de l'éther, et il doit donc
rayonner des ondes. Ce sont ces ondes qu'il s'agira d'évaluer.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">De
plus, le champ gluonique présente sensiblement les mêmes
caractéristiques, ce qui permet d'unifier les forces électrostatiques
et la force nucléaire dite forte. Seule, la distance importe. Il est
bien évident que si la force électrostatique augmente en raison
inverse du carré de la distance, elle atteint des valeurs énormes si
cette distance est très courte.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Il
faut souligner que ces forces résultent de l'addition des ondes émises
par les électrons. Or, à très faible distance, de l'ordre de quelques
longueurs d'onde, les électrons ne contiennent que des ondes
stationnaires. Ils n'émettent pas d'ondes tout près d'eux, ce qui fait
que le champ gluonique faiblit brusquement à très courte distance.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Ce
détail est en accord avec les observations : on s'étonne en effet que
la force du champ gluonique croisse au lieu de diminuer lorsqu'on
éloigne les quarks l'un de l'autre. C'est aussi ce qui permet aux deux
électrons qui forment ces quarks de demeurer à proximité sans être
repoussés.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">La
force nucléaire faible résulte plutôt du rayonnement du champ
gluonique. Dans tous les cas, si l'on ajoute la gravité, la lumière
visible et invisible, la pression par contact étant de nature
électrostatique, toutes les forces sans exception sont attribuables à
des ondes. Elles sont même toutes attribuables à des champs de force. La tendance actuelle est d'attribuer une particule à toutes
ces forces : photons, gravitons, gluons, etc. Soyons clairs, ces
particules n'existent pas.</font><p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Le
rayonnement d'un laser.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Comme
je l'ai mentionné plus haut, le
calcul paraxial complet d'un champ électrostatique serait excessivement
long, donc impraticable même avec les ordinateurs actuels. Mais tout indique que le résultat sera
finalement très semblable au rayonnement que produit un laser, à proximité de la
fenêtre d'émission :</font></td>
</tr>
</table>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<center>
<table border="4" cellpadding="0" cellspacing="6">
<tr>
<td>
<p align="center"><img border="0" src="images/laser.gif" width="640" height="201"></td>
</tr>
</table>
</center>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Le faisceau
d'un laser comporte des "points noirs", soit des zones sur l'axe où le rayonnement est nul.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Ces zones alternent
avec des points blancs où l'amplitude atteint un maximum.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">On reconnaîtra la diffraction de Fresnel.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<p align="center"><img border="0" src="images/coulomb08.gif"></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">La courbe mobile indique
qu'il se produit une rotation de phase d'un lobe à l'autre.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<p align="center"><img border="0" src="images/coulomb07.gif" width="640" height="339"></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> Plus près du
laser, les zones sont plus rapprochées.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">La partie du haut
indique l'amplitude des ondes le long de l'axe, et leur position.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">C'est aussi ce que montre
l'animation ci-dessous:</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<p align="center"><img border="0" src="images/coulomb06.gif" width="640" height="49"></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Les traits verticaux
sont distants d'une longueur d'onde et ils se déplacent à la vitesse de la
lumière.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Remarquer que la
période est décalée d'un lobe à l'autre, ce qui produit une inversion de
phase.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Étonnamment, les ondes
présentes sur l'axe se déplacent plus vite que la lumière.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">La clé du
mystère.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Les ondelettes
de Huygens parviennent au point à évaluer selon un certain angle,
d'où un "effet de ciseau". Leur somme sur un point de l'axe donné
produit une augmentation de leur longueur d'onde et aussi de leur
vitesse, ce qui fait que leur fréquence effective demeure inchangée.
Étrangement, ces ondes se déplacent plus vite que la vitesse de la
lumière. C'est une chose bien connue en
acoustique, par exemple lorsque vient le temps d'évaluer l'effet
de deux haut-parleurs dans un système stéréophonique.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Ce
qui semble un simple détail sans importance est en réalité la clé du
mystère : si les électrons se repoussent, c'est qu'il se produit une <b><i>inversion
de phase</i></b> au moment où ils passent d'un lobe à l'autre. Au lieu
d'alterner comme on pourrait s'y attendre, la période des ondes émises
par le champ gluonique demeure constante d'un lobe à l'autre.</font><p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Le
phénomène du point noir est universel.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">On
est ici en présence d'une source émettrice qui n'est pas ponctuelle :
elle s'étend sur une certaine surface. J'ai pu constater que dans ce
cas, ces
zones d'amplitude minimum et maximum étaient présentes quel que soit le phénomène, la seule
exception étant l'apodisation (il s'agit de répartir l'énergie de la
source selon la distribution normale, ce qui n'est pas le cas ici). On peut donc les retrouver au foyer d'un
miroir de télescope, dans le faisceau d'un laser ou d'un sténopé,
dans le rayonnement d'un réseau d'antennes ou celui d'un émetteur muni
d'un réflecteur parabolique, etc. Elles sont présentes même dans le son
qui traverse une ouverture circulaire pratiquée dans un plan, et dont les dimensions
sont très supérieures à la longueur d'onde.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Il
s'agit de ce qu'on appelle la <b><i>diffraction de Fresnel</i></b>. Très
clairement, parce qu'il constitue lui aussi une source non ponctuelle
qui s'étend dans l'espace, le champ électrostatique devrait comporter sur son axe des
zones où le rayonnement se renforce ou s'annule périodiquement. Je présume donc que
les spécialistes en optique ou en acoustique me suivront au moins
jusqu'ici sans sourciller.</font>
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">La série de
Balmer s'explique par les points noirs du laser.</font></b></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman"> Je tiens à faire déjà le rapprochement avec la série de
Balmer, en la reliant à la périodicité similaire des points noirs du laser, qui se situent très exactement aux distances L
correspondant à un multiple entier n pair de la longueur d'onde,
en fonction du rayon R de la source rayonnante, selon la série suivante :</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">La série de
Fresnel : L = R<sup> 2</sup>
/ (n * lambda)</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Ces
zones d'amplitude nulle ou maximum ont donc un lien avec le nombre de
Fresnel, qui est soumis à la même formule. Les points noirs se
produisent lorsque n est pair, alors qu'on retrouve les points blancs lorsque n est impair. Par
exemple, pour un rayon de 0,5 mm et une longueur d'onde de 0,00065 mm (rouge
orangé), le premier point noir (le plus éloigné) du faisceau
du laser se situe à 192 mm, soit 0,25 / (2 * 0,00065). Le second est au
tiers de cette distance, le troisième au quart, et ainsi de suite.</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Cette
formule indique aussi qu'un sténopé dont le trou fait 1 mm de diamètre produit déjà
une image acceptable si sa pseudo-focale fait 454 mm : 0,5 * 0,5 / (1 * 0,00055)
avec n = 1. On se demande comment il se fait que les opticiens ne
signalent jamais que le sténopé produit une image acceptable pour un
nombre de Fresnel égal à 1. C'est la distance minimum, car on réduit
beaucoup l'effet de diffusion en respectant la formule suivante, établie selon
le chiffre d'Airy et selon le diamètre D du trou :</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">L = D<sup> 2</sup>
/ 2,44 </font><font size="4" face="Symbol">l</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">La
pseudo-focale idéale d'un sténopé dont le diamètre du trou fait 1 mm
est donc de 745 mm. Si
vous voulez le vérifier, de même que la présence des points noirs, souvenez-vous que le faisceau d'un laser peut vous aveugler pour la vie. Il vaut mieux projeter le faisceau d'un laser
éloigné à travers un trou circulaire faisant environ cinq millimètres,
puis observer les points noirs et les points blancs au moyen d'une
feuille de papier en guise d'écran. En
vertu du <a href="huygens.htm"> principe de Huygens</a>, ce trou (qui est l'équivalent de celui
d'un sténopé) se comporte en effet comme s'il
s'agissait lui-même de la fenêtre émettrice d'un autre laser.</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Je
suis toujours sidéré quand j'examine les compte-rendus qui font la
démonstration de la diffraction de Fresnel. Tous se perdent dans une mer d'équations
différentielles complexes alors que mes <a href="dossiers/laser.zip">programmes</a>
d'ordinateur, qui ne font qu'appliquer le principe de Huygens, produisent les mêmes résultats
beaucoup plus simplement. En particulier, il n'est plus nécessaire de
prendre en compte les conditions aux limites. Ne pourrait-on pas au moins le reconnaître ?</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">De plus, ces compte-rendus
ne parlent presque jamais de ces points noirs, alors que ceux-ci sont
bien présents et facilement observables. À cause de la nouvelle
mécanique ondulatoire, leur importance s'avère capitale pour expliquer
la structure des atomes, la constante de Planck et les quanta.</font></p>
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Le champ
gluonique contient des points noirs équidistants.</font></b></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Dans
le cas d'un laser, les points noirs obéissent à la série de Fresnel
indiquée plus haut. Mais dans les environs du disque d'Airy qui se
forme au foyer d'un miroir de télescope, ils sont régulièrement
espacés.</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Voici
une vue longitudinale de ce disque d'Airy, le trait vertical blanc
indiquant le plan focal :</font></p>
</td>
</tr>
</table>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<center>
<table border="4" cellpadding="0" cellspacing="6">
<tr>
<td>
<p align="center"><img border="0" src="images/airyAngle02.gif"></td>
</tr>
</table>
</center>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> Les « points
noirs » près du foyer d'un télescope sont régulièrement espacés.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">S'il
en est ainsi, c'est parce que les ondelettes de Huygens se renforcent
sur une surface sphérique, la fenêtre d'un laser étant au contraire
plane. Or ce sont des ondes stationnaires sphériques qui produisent les
champs gluoniques.</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Il
en ressort que ces points noirs équidistants à l'intérieur des champs
gluoniques peuvent capturer des protons et des neutrons. C'est pour
cette raison que les nombreux protons et neutrons d'un atome lourd sont
en mesure de se corder les uns près des autres, toujours selon des
distances fixes. Tous leurs points noirs coïncident et se renforcent.</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Tout
indique que les neutrons agissent comme des tampons capables
d'équilibrer localement la charge électrostatique des protons. Ils
contiennent en effet deux quarks "down" qui produisent des champs
magnétiques intenses avec les deux quarks "up" du proton et avec
son positron, de manière à lier l'ensemble en un noyau très stable.
La différence entre ces quarks provient du spin des deux
électrons qui les composent, ou du fait que le quark pourrait aussi
être fait à la fois d'un positron et d'un électron. On montre à la page sur les champs
magnétiques que ceux-ci prennent naissance chaque fois qu'un électron célibataire, c'est à dire sans
son semblable du spin opposé,
est en présence d'un positron. Pour la même raison, tout électron
célibataire dans l'une des couches d'un atome ou d'une molécule
produit un champ magnétique.</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Ce
sont donc les points noirs équidistants du champ gluonique qui
expliquent la manière dont les protons et les
neutrons s'assemblent à l'intérieur d'un noyau d'atome lourd comme
celui du plomb. Puisque <a href="proton.htm">le proton</a> présente une
structure à la fois cubique et octaédrique, le noyau d'un atome lourd
devrait respecter la même configuration.</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Par
contre, si les champs gluoniques présentent des points noirs
équidistants, ils sont eux-mêmes faits d'ondes stationnaires planes ou
presque. Comme le laser, ils rayonnent donc à leur tour des faisceaux
d'ondes à l'intérieur desquels d'autres points noirs respectent
la série de Fresnel. </font></p>
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Le proton
rayonne des points noirs.</font></b></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Le
phénomène du point noir étant universel, j'affirme donc que le proton, qui contient de
nombreux champs gluoniques, devrait également rayonner sur différents
axes de telles zones périodiques où le rayonnement est nul. Ces zones
ne sont pas équidistantes, et elles baignent dans un rayonnement dont
l'intensité varie de la même manière.</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Ces
points noirs sont susceptibles de capturer l'unique électron
de l'atome d'hydrogène en différents endroits bien précis, où
l'énergie requise pour les en expulser varie selon les multiples d'un nombre entier, donc <b><i>d'une
manière quantique</i></b>. Cela explique pourquoi
l'hydrogène rayonne de la lumière selon les séries de Balmer, Lymann
et Paschen.</font></p>
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">S'il
y a de nombreux protons et neutrons, les points noirs coïncident et se
renforcent. Le noyau d'un atome lourd peut donc de la même manière
capturer de nombreux électrons sur différentes couches atomiques, dont
la distance est invariable. S'ils sont expulsés de leur position, ces
électrons la réintégreront éventuellement et ils oscilleront
jusqu'à stabilisation en émettant des "paquets
d'ondes". Il s'agit effectivement de quanta de lumière, dont
l'énergie est toujours la même. Mais ce ne sont que des ondes. Très clairement, le
photon représente l'énergie d'un quantum de lumière, et non pas une
particule.</font></p>
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Les ondes
stationnaires axiales agissent différemment.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Mon
raisonnement se fonde sur l'observation suivante : seules, les ondes
stationnaires axiales varient de manière significative si les
électrons s'éloignent l'un de l'autre. Tout le reste évolue d'une
manière linéaire constante et non cyclique. Le rayonnement du champ
électrostatique est le résultat de l'addition des ondes provenant
du système extérieur stable avec celles provenant du système central
cyclique. C'est ce qui explique la présence des points noirs et des
points blancs.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Le
diagramme ci-dessous montre que ces ondes stationnaires axiales
affectent la forme d'un cigare très allongé, plus exactement un
ellipsoïde :</font></td>
</tr>
</table>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<center>
<table border="4" cellpadding="0" cellspacing="6">
<tr>
<td>
<p align="center"><img border="0" src="images/mecanique06a.gif"></td>
</tr>
</table>
</center>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Les ondes stationnaires
axiales centrales affectent la forme d'un cigare, c'est à dire un ellipsoïde
allongé.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Si la distance des
électrons varie, elles évoluent d'une manière cyclique tout en rayonnant comme un laser.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Mais il s'y ajoute ou
s'y retranche les ondes provenant de tout le reste, qui est constant.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p style="text-indent: 35.4pt; text-align: justify"><font size="4" face="Times New Roman">
Sachant qu'un laser est également un espace où se forment des ondes
stationnaires, la seule différence provient du fait que cet espace est
cylindrique et non ellipsoïde. On en conclut que leur diagramme de
rayonnement devrait être à peu près similaire.</font></p>
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Les ondes
stationnaires axiales rayonnent comme un laser.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">La
longueur L du "cigare" varie comme le carré de son rayon
maximum R, soit selon :
L = R<sup> 2</sup>, le
tout en longueurs d'onde. Il importe de souligner que la tache d'Airy
qui se forme au foyer d'un télescope possède elle aussi un longueur.
Elle présente en effet un point noir à chaque extrémité,
dont la distance correspond également au carré de son rayon mesuré en
longueurs d'onde. Une étude plus
attentive montre qu'on a plus exactement :</font><p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">L
= lambda * (R<sup> 2</sup> <span style="font-size: 12.0pt; font-family: Times New Roman; mso-fareast-font-family: Times New Roman; mso-ansi-language: FR-CA; mso-fareast-language: FR; mso-bidi-language: AR-SA" lang="FR-CA">+</span>
1)</font></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">L'addition
n'est significative que si le rayon mesuré en longueurs
d'ondes est très faible, ce qui n'est pas le cas ici. Dès que les électrons s'éloignent l'un de
l'autre, la période relative des ondes stationnaires qui se forment sur
le plan central évolue en fonction de leur distance. Il
faut rappeler que presque toute l'énergie provenant du reste du champ
est constamment annulée, parce que les différents
anneaux qu'on peut observer sur les animations montrées ci-dessus sont
alternativement en phase, puis en opposition de phase.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Et
en dernier lieu, la distance qui sépare deux électrons vaut
normalement des millions de fois leur longueur d'onde. Afin de réduire
encore les temps de calcul, il m'a fallu analyser une situation où ces
électrons étaient très rapprochés l'un de l'autre, mais en ne tenant
compte que des ondes qu'ils émettent. Dans ce cas, la distance entre
les points noirs ne mesure que quelques longueurs d'onde, ce qui rend la démonstration
plus évidente.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">C'est
donc ainsi que j'ai pu établir que le diagramme de rayonnement paraxial du champ
électrostatique devrait avoir cet aspect :</font></td>
</tr>
</table>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<p align="center"><img border="0" src="images/coulomb01.gif"></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Le rayonnement du champ
électrostatique.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">La section de droite
montre l'état de l'onde stationnaire centrale, le noir indiquant l'opposition
de phase.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Les électrons représentés par les cercles
blancs sur les traits noirs s'éloignent lentement l'un de l'autre.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">On constate que les
zones d'amplitude nulle ou maximum, sur l'axe, se déplacent en sens contraire. </font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Le diagramme
strictement axial.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Il
est beaucoup plus facile de programmer un diagramme qui ne calcule l'amplitude que sur l'axe. Le risque d'erreur est aussi bien moindre, et
il est alors possible de comparer les deux résultats. Bien que n'étant
pas strictement identiques, le calcul paraxial étant excessivement lent et
très imparfait, tous les deux n'en indiquent pas moins que la période
des ondes qui parviennent aux électrons ne varie pas.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">La précision du
calcul axial étant bien meilleure, c'est à
l'aide de ce programme que le diagramme ci-dessous a été établi. Il
montre très clairement que les zones d'amplitude nulle ou maximum se déplacent
dans le sens contraire de celui des électrons.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Mais
il montre surtout que les ondes qui parviennent à l'électron subissent
entre chaque zone une rotation de phase d'une demi-onde.
Miraculeusement, cette inversion de phase d'une zone à l'autre
maintient constamment la période de ces ondes en phase avec celle des
deux électrons : </font></td>
</tr>
</table>
</div>
<p align="center"><img border="0" src="images/coulomb02.gif"></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Le trait vertical mobile
indique la position de l'électron.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Les ondes qui
parviennent à chacun des électrons sont constamment en phase.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">À cause de la pression
de radiation, ces électrons seront
donc constamment repoussés l'un de l'autre.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"><b>LES EFFETS D'ATTRACTION</b></font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Tout effet
d'attraction résulte d'une pression en sens opposé. </font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Cette
page montre que les variations de la pression de radiation dépendent de
la période relative entre les ondes provenant du champ de force et
celles des électrons. Il en ressort que la pression de radiation peut
varier entre un maximum et une valeur nulle, mais qu'elle n'est jamais
négative.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">S'il
se produit un effet d'attraction entre un positron (ou un proton) et un
électron, c'est qu'il existe aussi du côté opposé un autre champ de
force. Dans un premier temps, il faut remarquer
que si deux sources d'ondes émettent à la quadrature, ce qui est le
cas d'un positron et d'un électron, on peut obtenir un rayonnement
unidirectionnel le long de l'axe :</font></td>
</tr>
</table>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<center>
<table border="4" cellpadding="0" cellspacing="6">
<tr>
<td>
<p align="center"><img border="0" src="images/coulomb09.gif"></td>
</tr>
</table>
</center>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Un électron et un
positron produisent un rayonnement asymétrique qui varie selon leur espacement.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">Ici, le rayonnement est
nul à droite et il atteint un maximum vers à gauche.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">C'est dû au fait qu'ils
émettent à la quadrature, ce qui est bien connu en radioélectricité.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman">L'ensemble ne peut
produire un champ de force que du côté gauche.</font></p>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p align="left"><font size="4" face="Times New Roman"><b>Le champ de
force plano-convexe composite</b>.</font></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Ci-dessus,
on constate que le rayonnement unidirectionnel vers la gauche résulte
en réalité de la somme des deux rayonnements. Il s'agit d'un
rayonnement composite qui se comporte sensiblement comme celui d'un seul
électron lorsqu'il se compose avec un rayonnement fait d'ondes planes
venant en sens inverse. L'éther est parcouru en effet par des ondes
planes, ce qui produit les champs de force plano-convexes : c'est ce
qu'on montre à la page sur les champs de force, ou sur la gravité.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Il
en résulte un champ de force plano-convexe plus complexe : il est <i><b>composite.</b></i></font>
<p align="left"><b><font size="4" face="Times New Roman">Un électron et
un positron s'attirent.</font></b></p>
<p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Selon
<a href="mecanique.htm">
la mécanique ondulatoire</a> que cette étude propose, les positrons sont
en avance ou en retard d'un quart d'onde sur les électrons, ce qui
autorise deux spins pour chacun. Il s'ensuit
que les ondes stationnaires entre un électron et un positron ne se
forment jamais exactement sur le plan central. Elles se situent plutôt
à un quart d'onde d'un côté et de l'autre de ce plan central. À cause de
l'aller et retour de l'énergie, la période des ondes émises par le
champ électrostatique, et qui agissent sur les deux particules, est
finalement décalée d'une demi-onde.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Ainsi
donc, au
lieu d'être en phase, ces ondes sont en opposition de phase entre un
électron et un positron. Les ondes émises au centre et qui parviennent aux particules sont
plus faibles, ce qui signifie qu'un positron et un électron exercent
entre eux un effet de répulsion relativement faible.</font><p style="TEXT-INDENT: 35.4pt; TEXT-ALIGN: justify"><font size="4" face="Times New Roman">Si
ces particules s'attirent, c'est donc parce que les ondes qui circulent en
sens contraire exercent une pression de
radiation plus intense qui pousse les particules l'une vers
l'autre. Ce phénomène est donc sensiblement le même que celui de la
gravité.</font></td>
</tr>
</table>
</div>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<font face="Times New Roman" size="4">
<p align="center"><a href="matiere.htm"><img border="0" src="images/fleche_fgg.gif" width="70" height="31"></a><a href="mecanique.htm"><img border="0" src="images/fleche_fg.gif" width="183" height="31"></a><a href="forces_nucleaires.htm"><img border="0" src="images/fleche_fd.gif" width="164" height="31"></a><a href="conclusion.htm"><img border="0" src="images/fleche_fdd.gif" width="70" height="31"></a></p>
<p align="center"><span class="white">| </span><a href="matiere.htm">01</a><span class="white">
| </span><a href="electrons.htm">02</a><span class="white">
| </span><a href="ondes.htm">03</a><span class="white"> | </span><a href="spheriques.htm">04</a><span class="white">
| </span><a href="doppler.htm">05</a><span class="white"> | </span><a href="ether.htm">06</a><span class="white">
| </span><a href="michelson.htm">07</a><span class="white"> | </span><a href="lorentz.htm">08</a><span class="white">
| </span><a href="scanner.htm">09</a><span class="white"> | </span><a href="relativite.htm">10</a><span class="white">
| <a href="relativite2.htm">11</a> | </span><a href="phase.htm">12</a><span class="white"> | </span><a href="mecanique.htm">13</a><span class="white">
| Vous êtes ici. </span><span class="white">
| </span><a href="forces_nucleaires.htm">15</a><span class="white">
| </span><a href="masse_active.htm">16</a><span class="white"> | </span></p>
<p align="center"><span class="white"> | </span><a href="cinetique.htm">17</a><span class="white">
| </span><a href="champs.htm">18</a><span class="white">
| </span><a href="dynamique.htm">19</a><span class="white">
| </span><a href="magnetiques.htm">20</a><span class="white">
| </span><a href="gravite.htm">21</a><span class="white"> | </span><a href="lumiere.htm">22</a><span class="white">
| <a href="quarks.htm">23</a> | </span><a href="proton.htm">24</a><span class="white">
| </span><a href="atome.htm">25</a><span class="white">
| </span><a href="chimie.htm">26</a><span class="white"> | </span><a href="theoriedesondes.htm">27</a><span class="white">
| </span><a href="postulats.htm">28</a><span class="white"> | </span><a href="evolution.htm">29</a><span class="white">
| <a href="erreurs.htm">30</a>
| <a href="preuves.htm">31</a> | </span><a href="huygens.htm">32</a><span class="white">
|
</span><a href="conclusion.htm">33</a><span class="white">
| </span></p>
</font>
<p align="center"><font size="4" face="Times New Roman"> </font></p>
<div align="center">
<table border="0" cellpadding="0" cellspacing="0" width="1000">
<tr>
<td width="100%">
<p style="text-indent: 35.4pt" align="left">
<font face="Times New Roman" size="4">
Gabriel LaFrenière,
</font>
</p>
<p style="text-indent: 35.4pt" align="left">
<font face="Times New Roman" size="4">
Bois-des-Filion en Québec.
</font>
</p>
<p style="text-indent: 35.4pt" align="left">
<font face="Times New Roman" size="4">
Sur
l'Internet depuis septembre 2002.
</font>
</p>
<p style="text-indent: 35.4pt" align="left"><font face="Times New Roman" size="4">Dernière
mise à jour le 12 septembre 2009.
</font>
</p>
<p style="text-indent: 35.4pt" align="left">
<font face="Times New Roman" size="4">
La théorie de l'Absolu, <span lang="FR-CA" style="mso-bidi-font-size: 12.0pt; font-family: Times New Roman; mso-fareast-font-family: Times New Roman; mso-ansi-language: FR-CA; mso-fareast-language: FR; mso-bidi-language: AR-SA">©
</span>Luc Lafrenière, mai 2000.
</font>
</p>
<p style="text-indent: 35.4pt" align="left">
<font face="Times New Roman" size="4">
La matière est faite d'ondes, <span lang="FR-CA" style="mso-bidi-font-size: 12.0pt; font-family: Times New Roman; mso-fareast-font-family: Times New Roman; mso-ansi-language: FR-CA; mso-fareast-language: FR; mso-bidi-language: AR-SA">©
</span>Gabriel Lafrenière, juin 2002.
</font>
</p>
</td>
</tr>
</table>
</div>
</body>
</html>
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